搜索结果: 121-135 共查到“知识库 核结构”相关记录248条 . 查询时间(2.375 秒)
超重核熔合中的靶核形变效应
超重核 额外推力模型 熔合截面 自旋分布
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2009/7/8
利用额外推力模型研究了48Ca+238U俘获和熔合过程中的靶核形变效应.计算表明,在近垒和垒下能区,靶核形变使俘获截面和熔合截面增强,形成的复合核自旋分布展宽.
高能hA碰撞的灰粒子与核内hN碰撞次数的关联
核内hN碰撞次数 灰粒子 高能hA碰撞
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2009/7/6
考虑到核内核子的级联碰撞,我们提出了一个描述灰粒子数分布的模型,模型较好地符合实验,说明灰粒子数能更恰当地反映入射强子在核内的碰撞次数.
35MeV/u 40Ar+197Au反应中复合核的激发能与温度
复合核 核温度 激发能
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2009/7/6
利用大面积位置灵敏气体探测器对35MeV/u 40Ar+197Au反应中形成的裂片进行了符合测量,由此得到了裂变复合核的速度分布.在大质量转移假设下扣除前平衡发射粒子的影响,得到复合核的激发能.另外利用望远镜探测器对反应中出射的轻带电粒子也进行了符合测量,并由后角α,p,d,t的能谱提取了复合核的温度.温度与激发能的关系没有表现出理论预言的相变特征.
热核区共振的温度相关性
温度相关性 共振 热核区
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2009/7/6
用含温度的Heartree-Fock方程及线性响应理论计算了208Pb在不同温度下的电偶极和电四极巨共振的强度分布.结果表明,随着核温度的升高,巨共振峰展宽并向低能端移动.
A～190区奇-A及奇奇核全同带的研究
粒子数守恒方法 超形变转动带 全同带 动力学和运动学转动惯量
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2009/7/3
应用包含单极对力及四极对力的粒子数守恒方法对A～190区的奇奇核194Tl和奇A核193Tl中的全同带进行了研究.结果发现堵塞效应对全同带的形成及转动惯量随角频率变化的微观机制都起着非常重要的作用.同时文中对194Tl的6条超形变转动带相对于193Tl(1)的角动量顺排i(ω)的量子化也做了研究.
A～80区奇--奇核的旋称反转
投影壳模型 转晕态 四极形变 转动频率
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2009/7/3
为了理解奇-奇Rb核正宇称晕带旋称反转的微观起源, 作为一个例子, 用投影壳模型(PSM)计算了核82Rb的能谱. 可以看出计算结果能重现主要的特征. 这个分析清楚地显示只要考虑γ形变随着自旋增加而变化, 旋称劈裂特别是旋称反转就能再现.
A=190区奇奇核超形变带顺排涌动量的相加性
顺排角动量的相加性 超形变核 推转玻尔–莫特森模型
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2009/7/3
利用推转玻尔–莫特森模型指定的能级自旋,研究了A=190区奇奇核194Tl和196Bi超形变带的顺排角动量的相加性.194Tl的6条超形变带中,有4条满足顺排角动量的相加性规则,而196Bi的超形变带不满足这个规则.
A≈190区超形变带自旋指定的再讨论(Ⅲ)奇奇核
超形变带 ΔI=1颤动 跃迁能量的光滑化 自旋指定 ab公式和改进的ab公式
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2009/7/3
讨论了奇奇核超形变旋称伙伴带中的ΔI=1颤动现象.采用光滑化的Y跃迁能量(即扣除去振荡起伏部分),系统地讨论了A=190区奇奇核超形变带的自旋值.旋称伙伴带的ΔI=1颤动现象的存在,对奇奇核超形变带的自旋指定没有影响.
超形变奇-奇核194Tl中的双堵塞效应
奇-奇核 粒子数守恒方法 超形变转动带 动力学和运动学转动惯量 堵塞效应
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2009/7/3
采用处理含有对力的推转壳模型的粒子数守恒方法研究了A～190区奇奇核194Tl中6条超形变带.计算结果与实验符合得非常好.根据我们的PNC计算结果,分别指定了194Tl的6条超形变带的组态,详细分析了质子和中子的堵塞效应对转动惯量的影响.转动惯量随转动频率的变化主要来源于高N闯入壳(对中子N=7,对质子N=6)的贡献,而其他大壳对转动惯量的贡献基本上不随转动频率变化.
奇奇核174Re的转动带
奇奇核 在束γ线 退耦带
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2009/7/3
利用重离子熔合蒸发反应159Tb(20Ne,5n)174Re,并通过激发函数、KX－γ和γ–γ符合测量,研究了174Re核的高自旋态.鉴别并指定了174Re核的一个基于л1/2－[541]⊙v1/2－[521]准粒子组态上的双退耦带.还发现了两个分别具有半退耦特征和强耦合特征的转动带,定性地讨论了它们的粒子组态.
奇奇核超形变带的△I=1颤动
超形变带 面△I=1颤动 自旋指定 ab公式和改进的ab公式
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2009/7/3
讨论了奇奇核超形变旋称伙伴带中的△I=1颤动现象,通过ab拟合和改进的ab拟合指定了它们的自旋值.
奇奇核的U(B)(6)×U(v)(12)×U(π)(4)动力学对称性
动力学对称性 U(B)(6)×U(v)(12)×U(π)(4) 奇奇核
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2009/7/3
本文讨论奇奇核U(B)(6)×U(v)(12)×U(π)(4)动力学对称性的SO(6)极限情形.除计算能谱外,对体系的波函数、E(2)电磁跃迁几率和单粒子转移反应强度都进行了计算,并得到相应精确解.最后就198Au119和188Ir111两核的实验能谱与理论计算值进行了比较并作了讨论.
奇奇核与奇A核n-p相互作用
n–p相互作用 结合能 质子(中子)分离能
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2009/7/3
从结合能实验值提取n-p相互作用能εip-jn,系统比较了奇奇核单质子单中子相互作用能ε1p-1n与相邻奇A核相应量的平均值,发现前者普遍大于后者.提出奇奇核n-p增强的解释为,GMshift效应和同类核子对关联对奇A核n-p相互作用的削弱效应.同时指出,奇质子核的ε1p-2n相当好地近似等于同质量数奇中子核的ε2p-1n,并且这与Garvey-Kelson关系是等价的.
原子核形状演变的又一个特征指标E0跃迁及对102—110Pd偶偶核的应用
E0跃迁 低能正宇称集体态 核形变
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2009/7/3
利用相互作用玻色子模型分别在U(5)—SU(3)和U(5)—O(6)描述下研究了102—110Pd偶偶核的电单极跃迁.研究表明,这些偶偶Pd核能够用U(5)—SU(3)更好地描述.
稀土区正常变形奇核–偶核全同带的物理机制
正常变形 全同带 单极与四极对力 推转的Nilsson轨道 粒子数守恒方法
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2009/7/3
用处理对力的粒子数守恒方法分析了稀土区正常变形奇核–偶核全同带的物理机制.这些全同带的奇粒子均处于推转的低j高ΩNilsson轨道.相反,建立在高j闯入轨道上的奇A核转动带的转动惯量,无例外都比相邻偶核基态带的转动惯量大得多.观测到的转动惯量随角频率的变化(带交叉前)可以在粒子数守恒的计算中很好地重现.计算中无自由参数.单极对力强度与Y20四极对力强度由结合能奇偶差与带首转动惯量奇偶差确定.